А вот кому задачку

да, поделтсь если не трудно.

назад. потому что a=F/m.

Трение качения исключаем за малостью, а так как проскальзывание исключено, то другое трение отсутствует. Ах да, есть же еще трение покоя, но все равно не решает, ибо плечо так расположено, что момент будет крутить колесо назад.

Между прочим, задачка в несколько другом варианте была в книге В. И. Арнольда «Математическое понимание природы». Книга немного упоротая (цитата после кучи построений с арксинусами и диффурами: «За миражами не обязательно ехать в пустыню: глядя летом вдоль платформы в ожидании электрички, легко увидеть вдали лужи, хотя платформа совершенно суха: разумные дети, заметив это, приходят к теории, рассказанной выше, но их мало»), и что характерно - решение там неверное. А велосипед поедет назад, что и демонстрируется в видеосах по теме.

Пруф: в любом случае, велосипед поедет в ту сторону, в которую он должен ехать, чтобы веревка двигалась в направлении действия приложенной силы. В противном случае получаем, что гипотетическая пружина, которая эту веревку тянет, растягивалась бы, а это сразу вечный двигатель: и велосипед продвинули, и пружину натянули => бред.

Выше уже привели пример циклоиды, чего достаточно для понимания.

Когда мы тянем за веревку (в отсутствии трения в точке касания колеса и поверхности), мгновенная ось поворота колеса относительно земли будет проходить через точку касания колеса и земли. Так как веревка всегда выше оси поворота то равнодействующая направлена к тянущему.

Теперь насчет того, что точка крепления веревки к ободу вроде как должна удаляться от тянущего. Так и есть, но только в системе отсчета связанной с центром колеса, в СО связанной с землей она будет двигаться к тянущему. Тут как раз полезно посмотреть на циклоиду.